1.  При за­мы­ка­нии цепи ка­туш­ки на­чи­на­ет из­ме­нять­ся поток век­то­ра маг­нит­ной ин­дук­ции через коль­цо. По за­ко­ну элек­тро­маг­нит­ной ин­дук­ции в коль­це воз­ни­ка­ет ЭДС ин­дук­ции, по­яв­ля­ет­ся ин­дук­ци­он­ный ток. В со­от­вет­ствии с пра­ви­лом Ленца вза­и­мо­дей­ствие токов в коль­це и в ка­туш­ке при­во­дит к тому, что коль­цо от­тал­ки­ва­ет­ся от ка­туш­ки.

2.  Затем коль­цо воз­вра­ща­ет­ся в ис­ход­ное по­ло­же­ние, так как ток в ка­туш­ке до­сти­га­ет мак­си­маль­но­го зна­че­ния, вслед­ствие чего поток век­то­ра маг­нит­ной ин­дук­ции через коль­цо ста­но­вит­ся по­сто­ян­ным. Ин­дук­ци­он­ный ток в от­сут­ствии ЭДС ин­дук­ции за­ту­ха­ет. Коль­цо пе­ре­ста­ет от­тал­ки­вать­ся от ка­туш­ки.

3.  Ин­дук­ци­он­ный ток в не­по­движ­ном коль­це вб­ли­зи ка­туш­ки с по­сто­ян­ным током равен нулю, маг­нит­ные свой­ства меди вы­ра­же­ны слабо, по­это­му, вер­нув­шись в ис­ход­ное по­ло­же­ние рав­но­ве­сия, коль­цо оста­ет­ся не­по­движ­ным.

1.  Во время пе­ре­ме­ще­ния ка­туш­ки ин­дук­тив­но­сти вверх и сня­тия ее с сер­деч­ни­ка по­ка­за­ния ам­пер­мет­ра будут оста­вать­ся не­из­мен­ны­ми, а галь­ва­но­метр будет ре­ги­стри­ро­вать ток в цепи вто­рой ка­туш­ки. (При­ме­ча­ние: когда ка­туш­ка будет пол­но­стью снята с сер­деч­ни­ка, из­ме­не­ние маг­нит­но­го по­то­ка в мотке про­во­ло­ки пре­кра­тит­ся, и сила тока, ре­ги­стри­ру­е­мо­го галь­ва­но­мет­ром, ста­нет рав­ной нулю. При этом ам­пер­метр будет ре­ги­стри­ро­вать по­сто­ян­ную силу тока в цепи ка­туш­ки ин­дук­тив­но­сти. Это утвер­жде­ние для пол­но­го от­ве­та не тре­бу­ет­ся.)

2.  При плав­ном пе­ре­ме­ще­нии ка­туш­ки вверх ее ин­дук­тив­ность будет умень­шать­ся, что вы­зо­вет умень­ше­ние по­то­ка век­то­ра маг­нит­ной ин­дук­ции через же­лез­ный сер­деч­ник и не­боль­шую ЭДС ин­дук­ции в цепи этой ка­туш­ки, ко­то­рой можно пре­не­бречь.

3.  Сила тока через ам­пер­метр не из­ме­нит­ся, по­сколь­ку в со­от­вет­ствии с за­ко­ном Ома для за­мкну­той цепи она опре­де­ля­ет­ся вы­ра­же­ни­ем где R  — со­про­тив­ле­ние под­клю­чен­ной части рео­ста­та. Умень­ше­ние по­то­ка век­то­ра маг­нит­ной ин­дук­ции через по­пе­реч­ное се­че­ние сер­деч­ни­ка вы­зы­ва­ет из­ме­не­ние по­то­ка век­то­ра ин­дук­ции маг­нит­но­го поля в про­во­лоч­ном мотке, со­еди­нен­ном с галь­ва­но­мет­ром. В со­от­вет­ствии с за­ко­ном ин­дук­ции Фа­ра­дея что вы­зы­ва­ет ток через галь­ва­но­метр.

1.  Эк­ви­ва­лент­ная элек­три­че­ская схема цепи, учи­ты­ва­ю­щая внут­рен­нее со­про­тив­ле­ние ба­та­реи, изоб­ра­же­на на ри­сун­ке, где I  — сила тока в цепи. Ток через вольт­метр прак­ти­че­ски не течет, а со­про­тив­ле­ние ам­пер­мет­ра пре­не­бре­жи­мо мало.

2.  Сила тока в цепи опре­де­ля­ет­ся за­ко­ном Ома для за­мкну­той (пол­ной) цепи: В со­от­вет­ствии с за­ко­ном Ома для участ­ка цепи на­пря­же­ние, из­ме­ря­е­мое вольт­мет­ром: При пе­ре­ме­ще­нии движ­ка рео­ста­та впра­во его со­про­тив­ле­ние уве­ли­чи­ва­ет­ся, что при­во­дит к уве­ли­че­нию пол­но­го со­про­тив­ле­ния цепи. Сила тока в цепи при этом умень­ша­ет­ся, а на­пря­же­ние на ба­та­рее рас­тет.

1.  Во время пе­ре­ме­ще­ния движ­ка рео­ста­та по­ка­за­ния ам­пер­мет­ра будут плав­но умень­шать­ся, а вольт­метр будет ре­ги­стри­ро­вать на­пря­же­ние на кон­цах вто­рич­ной об­мот­ки. При­ме­ча­ние: для пол­но­го от­ве­та не тре­бу­ет­ся объ­яс­не­ния по­ка­за­ний при­бо­ров в край­нем пра­вом по­ло­же­нии. (Когда дви­жок при­дет в край­нее пра­вое по­ло­же­ние и дви­же­ние его пре­кра­тит­ся, ам­пер­метр будет по­ка­зы­вать по­сто­ян­ную силу тока в цепи, а на­пря­же­ние, из­ме­ря­е­мое вольт­мет­ром, ока­жет­ся рав­ным нулю.)

2.  При пе­ре­ме­ще­нии пол­зун­ка впра­во со­про­тив­ле­ние цепи уве­ли­чи­ва­ет­ся, а сила тока умень­ша­ет­ся в со­от­вет­ствии с за­ко­ном Ома для пол­ной цепи: где R  — со­про­тив­ле­ние внеш­ней цепи.

Из­ме­не­ние тока, те­ку­ще­го по пер­вич­ной об­мот­ке транс­фор­ма­то­ра, вы­зы­ва­ет из­ме­не­ние ин­дук­ции маг­нит­но­го поля, со­зда­ва­е­мо­го этой об­мот­кой. Это при­во­дит к из­ме­не­нию маг­нит­но­го по­то­ка через вто­рич­ную об­мот­ку транс­фор­ма­то­ра. В со­от­вет­ствии с за­ко­ном ин­дук­ции Фа­ра­дея воз­ни­ка­ет ЭДС ин­дук­ции во вто­рич­ной об­мот­ке, а сле­до­ва­тель­но, на­пря­же­ние U  на ее кон­цах, ре­ги­стри­ру­е­мое вольт­мет­ром.

1.  Гиль­за при­тя­нет­ся к пла­сти­не, кос­нет­ся ее, а потом от­ско­чит и за­вис­нет в от­кло­нен­ном со­сто­я­нии.

2.  Под дей­стви­ем элек­три­че­ско­го поля пла­сти­ны из­ме­нит­ся рас­пре­де­ле­ние элек­тро­нов в гиль­зе и про­изой­дет ее элек­три­за­ция: та ее сто­ро­на, ко­то­рая ближе к пла­сти­не (левая), будет иметь от­ри­ца­тель­ный заряд, а про­ти­во­по­лож­ная сто­ро­на (пра­вая)  — по­ло­жи­тель­ный. По­сколь­ку сила вза­и­мо­дей­ствия за­ря­жен­ных тел умень­ша­ет­ся с ро­стом рас­сто­я­ния между ними, при­тя­же­ние к пла­сти­не левой сто­ро­ны гиль­зы будет боль­ше от­тал­ки­ва­ния пра­вой сто­ро­ны гиль­зы. Гиль­за будет при­тя­ги­вать­ся к пла­сти­не и дви­гать­ся, пока не кос­нет­ся ее.

3.  В мо­мент ка­са­ния часть элек­тро­нов пе­рей­дет с гиль­зы на по­ло­жи­тель­но за­ря­жен­ную пла­сти­ну, гиль­за при­об­ре­тет по­ло­жи­тель­ный заряд и от­толк­нет­ся от те­перь уже од­но­имен­но за­ря­жен­ной пла­сти­ны.

4.  Под дей­стви­ем силы от­тал­ки­ва­ния гиль­за от­кло­нит­ся впра­во и за­вис­нет в по­ло­же­нии, когда рав­но­дей­ству­ю­щая силы элек­тро­ста­ти­че­ско­го от­тал­ки­ва­ния, силы тя­же­сти и силы на­тя­же­ния нити ста­нет равна нулю.

1.  Рамка по­вер­нет­ся по ча­со­вой стрел­ке и вста­нет пер­пен­ди­ку­ляр­но оси маг­ни­та так, что кон­такт «+» ока­жет­ся внизу.

2.  Рас­смот­рим се­че­ние рамки плос­ко­стью ри­сун­ка в усло­вии за­да­чи. В ис­ход­ном по­ло­же­нии в левом звене рамки ток на­прав­лен к нам, а в пра­вом  — от нас. На левое звено рамки дей­ству­ет сила Ам­пе­ра на­прав­лен­ная вверх, а на пра­вое звено  — сила Ам­пе­ра на­прав­лен­ная вниз.

Эти силы раз­во­ра­чи­ва­ют рамку на не­по­движ­ной оси MO по ча­со­вой стрел­ке (см. рис.).

3.  Рамка уста­нав­ли­ва­ет­ся пер­пен­ди­ку­ляр­но оси маг­ни­та так, что кон­такт «+» ока­зы­ва­ет­ся внизу. При этом силы Ам­пе­ра и обес­пе­чи­ва­ют рав­но­ве­сие рамки на оси MO (см. рис.).

1.  Сна­ча­ла пла­стин­ка на­чи­на­ет па­дать под дей­стви­ем силы тя­же­сти с уско­ре­ни­ем сво­бод­но­го па­де­ния при этом ее ско­рость уве­ли­чи­ва­ет­ся.

2.  Как толь­ко ниж­ний край пла­стин­ки до­сти­га­ет об­ла­сти между по­лю­са­ми маг­ни­та, в ко­то­рой су­ще­ству­ет силь­ное маг­нит­ное поле, маг­нит­ный поток через пла­стин­ку на­чи­на­ет воз­рас­тать, и в ней по за­ко­ну элек­тро­маг­нит­ной ин­дук­ции Фа­ра­дея по­яв­ля­ют­ся вих­ре­вые ин­дук­ци­он­ные токи («токи Фуко»). Эти токи вза­и­мо­дей­ству­ют по за­ко­ну Ам­пе­ра с маг­нит­ным полем маг­ни­та, и, в со­от­вет­ствии с пра­ви­лом Ленца, по­яв­ля­ет­ся сила, тор­мо­зя­щая па­де­ние пла­стин­ки. По­это­му уско­ре­ние пла­стин­ки на­чи­на­ет умень­шать­ся.

3.  Когда тор­мо­зя­щая сила срав­ни­ва­ет­ся с силой тя­же­сти, то уско­ре­ние пла­стин­ки ста­но­вит­ся рав­ным нулю, и пла­стин­ка далее па­да­ет в за­зо­ре элек­тро­маг­ни­та с по­сто­ян­ной ско­ро­стью.

4.  Когда верх­ний край пла­стин­ки до­сти­га­ет верх­не­го края за­зо­ра элек­тро­маг­ни­та, маг­нит­ный поток через пла­стин­ку на­чи­на­ет па­дать, и тор­мо­зя­щая сила умень­ша­ет­ся. При этом в со­от­вет­ствии со вто­рым за­ко­ном Нью­то­на ско­рость пла­стин­ки воз­рас­та­ет, и после ее вы­хо­да из маг­нит­но­го поля про­дол­жа­ет­ся па­де­ние с уско­ре­ни­ем сво­бод­но­го па­де­ния

В ко­ле­ба­тель­ном кон­ту­ре ис­точ­ни­ком тока воз­буж­да­ют­ся вы­нуж­ден­ные ко­ле­ба­ния. Ча­сто­та этих ко­ле­ба­ний равна ча­сто­те ис­точ­ни­ка Ам­пли­ту­да же за­ви­сит от со­от­но­ше­ния между внеш­ней ча­сто­той и ча­сто­той соб­ствен­ных элек­тро­маг­нит­ных ко­ле­ба­ний По мере уве­ли­че­ния ем­ко­сти кон­ден­са­то­ра умень­ша­ет­ся ча­сто­та соб­ствен­ных ко­ле­ба­ний в ко­ле­ба­тель­ном кон­ту­ре. Ам­пли­ту­да ко­ле­ба­ний до­сти­га­ет мак­си­му­ма при ре­зо­нан­се, когда После этого ам­пли­ту­да на­чи­на­ет убы­вать. В дан­ном слу­чае, уче­ник ме­ня­ет не внеш­нюю ча­сто­ту, а ча­сто­ту соб­ствен­ных элек­тро­маг­нит­ных ко­ле­ба­ний. При плав­ном уве­ли­че­нии ем­ко­сти кон­ту­ра от ми­ни­маль­но­го зна­че­ния до мак­си­маль­но­го ча­сто­та умень­ша­ет­ся от до Из того факта, что ам­пли­ту­да все время уве­ли­чи­ва­лась, можем сде­лать вывод, что ча­сто­та все время при­бли­жа­лась к ча­сто­те ис­точ­ни­ка тока, при этом

Вольт­метр под­клю­ча­ют па­рал­лель­но к тому участ­ку, на ко­то­ром нужно из­ме­рить на­пря­же­ние. При этом, есте­ствен­но, часть тока в цепи на­чи­на­ет течь через сам вольт­метр. Тем самым вольт­метр вно­сит воз­му­ще­ние в цепь и по­ка­зы­ва­ет на­пря­же­ние, ко­то­рое от­ли­ча­ет­ся от ре­аль­но­го (когда вольт­мет­ра нет). Иде­аль­ным вольт­мет­ром на­зы­ва­ют при­бор, ко­то­рый дан­ной про­бле­мой не стра­да­ет. То есть он имеет бес­ко­неч­ное соб­ствен­ное со­про­тив­ле­ние. Дей­стви­тель­но, рас­смот­рим по­ло­же­ние пол­зун­ка рео­ста­та, когда он пол­но­стью вы­клю­чен. При па­рал­лель­ном со­еди­не­нии на­пря­же­ния сов­па­да­ют:

При пе­ре­ме­ще­нии пол­зун­ка рео­ста­та к бес­ко­неч­но­му со­про­тив­ле­нию вольт­мет­ра при­бав­ля­ет­ся ко­неч­ное со­про­тив­ле­ние рео­ста­та, при этом вольт­метр не пе­ре­ста­ет быть иде­аль­ным, ток через него, а зна­чит, и через рео­стат не течет. Пол­ное со­про­тив­ле­ние цепи не из­ме­ня­ет­ся, а зна­чит, пол­ный ток в цепи также оста­ет­ся не­из­мен­ным по за­ко­ну Ома для пол­ной цепи ) Сле­до­ва­тель­но, на со­про­тив­ле­нии па­да­ет оди­на­ко­вое на­пря­же­ние при любом по­ло­же­нии пол­зун­ка (), то есть по­ка­за­ния вольт­мет­ра не из­ме­ня­ют­ся.

1.  Сила тока опре­де­ля­ет­ся за­ко­ном Ома для пол­ной цепи: где I  — сила тока в цепи,   — со­про­тив­ле­ние цепи, а   — ЭДС са­мо­ин­дук­ции, воз­ни­ка­ю­щая толь­ко при из­ме­не­нии силы тока и пре­пят­ству­ю­щая его из­ме­не­нию со­глас­но пра­ви­лу Ленца.

2.  До за­мы­ка­ния ключа сила тока через ам­пер­метр опре­де­ля­ет­ся за­ко­ном Ома для за­мкну­той цепи:

3.  При за­мы­ка­нии ключа со­про­тив­ле­ние цепи скач­ком умень­ша­ет­ся в 2 раза, но ЭДС са­мо­ин­дук­ции пре­пят­ству­ет из­ме­не­нию силы тока через ка­туш­ку. По­это­му сила тока через ка­туш­ку при за­мы­ка­нии ключа не пре­тер­пе­ва­ет скач­ка.

4.  По­сте­пен­но ЭДС са­мо­ин­дук­ции умень­ша­ет­ся до нуля, а сила тока через ка­туш­ку плав­но воз­рас­та­ет до ста­ци­о­нар­но­го зна­че­ния:

1.  Для по­вы­ше­ния из­лу­че­ния света в ви­ди­мом диа­па­зо­не длин волн ра­бо­чую тем­пе­ра­ту­ру нити на­ка­ла при­хо­дит­ся мак­си­маль­но уве­ли­чи­вать, при­бли­жа­ясь к тем­пе­ра­ту­ре плав­ле­ния воль­фра­ма.

2.  При этом воль­фрам по­сте­пен­но ис­па­ря­ет­ся, и его пары кон­ден­си­ру­ет­ся на хо­лод­ных внут­рен­них стен­ках ва­ку­у­ми­ро­ван­ной стек­лян­ной колбы лампы, со­зда­вая на них чер­ный ме­тал­ли­че­ский налет. Нить на­ка­ла за счет ее ис­па­ре­ния по­сте­пен­но (и не­рав­но­мер­но) ис­тон­ча­ет­ся и в не­ко­то­рый мо­мент пе­ре­го­ра­ет.

3.  Со­про­тив­ле­ние нити не яв­ля­ет­ся ве­ли­чи­ной по­сто­ян­ной. Оно за­ви­сит от тем­пе­ра­ту­ры. В мо­мент вклю­че­ния, когда лам­поч­ка хо­лод­ная, нить имеет ми­ни­маль­но со­про­тив­ле­ние, а сле­до­ва­тель­но, в мо­мент вклю­че­ния воз­ни­ка­ет боль­шой ток, ко­то­рый и может при­ве­сти к пе­ре­го­ра­нию (в тон­ком месте нить рас­пла­вит­ся).

4.  За­пол­не­ние колбы тя­же­лым инерт­ным газом силь­но за­мед­ля­ет (по срав­не­нию с ва­ку­у­ми­ро­ван­ной кол­бой) про­цесс диф­фу­зии ис­па­рив­ших­ся ато­мов воль­фра­ма и спо­соб­ству­ет их оса­жде­нию об­рат­но на нить на­ка­ла после вы­клю­че­ния на­пря­же­ния, что за­мед­ля­ет ис­тон­че­ние нити и по­вы­ша­ет срок служ­бы ламп.

1.  При под­не­се­нии на­элек­три­зо­ван­ной от­ри­ца­тель­ным за­ря­дом эбо­ни­то­вой палки к шару элек­тро­мет­ра, в силу яв­ле­ния элек­тро­ста­ти­че­ской ин­дук­ции и за­ко­на со­хра­не­ния за­ря­да в изо­ли­ро­ван­ной си­сте­ме тел, шар и стрел­ка элек­тро­мет­ра за­ря­жа­ют­ся раз­но­имен­ны­ми и рав­ны­ми по ве­ли­чи­не за­ря­да­ми (шар  — «+», стрел­ка  — «–»). При этом часть ме­тал­ли­че­ско­го кор­пу­са элек­тро­мет­ра вб­ли­зи шкалы за­ря­жа­ет­ся по­ло­жи­тель­ным за­ря­дом в силу того же яв­ле­ния элек­тро­ста­ти­че­ской ин­дук­ции, а осталь­ная часть  — рав­ным ему по ве­ли­чи­не в силу за­ко­на со­хра­не­ния за­ря­да в изо­ли­ро­ван­ной си­сте­ме тел от­ри­ца­тель­ным за­ря­дом.

2.  Стрел­ка элек­тро­мет­ра от­кло­ня­ет­ся, так как од­но­имен­ные за­ря­ды на стрел­ке и на стерж­не от­тал­ки­ва­ют­ся, а раз­но­имен­ные за­ря­ды на стрел­ке и на кор­пу­се элек­тро­мет­ра при­тя­ги­ва­ют­ся, со­глас­но за­ко­ну вза­и­мо­дей­ствия за­ря­дов.

3.  При уда­ле­нии на­элек­три­зо­ван­ной палки от элек­тро­мет­ра оди­на­ко­вые ин­ду­ци­ро­ван­ные за­ря­ды раз­ных зна­ков на его шаре и на стрел­ке, а также мень­шие по ве­ли­чи­не за­ря­ды на кор­пу­се элек­тро­мет­ра вб­ли­зи его шкалы и вдали от стрел­ки ком­пен­си­ру­ют­ся, и от­кло­не­ние стрел­ки пре­кра­ща­ет­ся.

4.  Если кос­нуть­ся кор­пу­са элек­тро­мет­ра рукой после под­не­се­ния к нему на­элек­три­зо­ван­ной палки и сразу убрать руку, то часть ин­ду­ци­ро­ван­ных на кор­пу­се за­ря­дов (от­ри­ца­тель­ных) сте­чет на при­кос­нув­ше­го­ся к нему

че­ло­ве­ка, и на кор­пу­се элек­тро­мет­ра оста­нет­ся не­ском­пен­си­ро­ван­ный по­ло­жи­тель­ный заряд.

5.  В силу яв­ле­ния элек­тро­ста­ти­че­ской ин­дук­ции после уда­ле­ния палки этот по­ло­жи­тель­ный не­ском­пен­си­ро­ван­ный заряд на кор­пу­се элек­тро­мет­ра вы­зо­вет по­яв­ле­ние от­ри­ца­тель­но­го за­ря­да на стрел­ке элек­тро­мет­ра, рас­по­ло­жен­ной вб­ли­зи шкалы, и по­ло­жи­тель­но­го  — на шаре элек­тро­мет­ра, что и при­ве­дет к от­кло­не­нию стрел­ки, хотя и мень­ше­му, чем при под­не­се­нии за­ря­жен­ной эбо­ни­то­вой палки к элек­тро­мет­ру.

При пе­ре­во­де ключа из по­ло­же­ния 1 в по­ло­же­ние 2 кон­ден­са­тор очень быст­ро раз­ря­дит­ся через лампу. Яр­кость вспыш­ки лампы за­ви­сит от ве­ли­чи­ны тока про­те­ка­ю­щей через нее. Сле­до­ва­тель­но, чем боль­ший заряд на­ко­пит­ся в кон­ден­са­то­ре, тем ярче будет вспыш­ка. Заряд на кон­ден­са­то­ре Сле­до­ва­тель­но, чем боль­ше ем­кость, тем боль­ше заряд на кон­ден­са­то­ре. Ем­кость плос­ко­го кон­ден­са­то­ра рас­счи­ты­ва­ет­ся по фор­му­ле где S  — пло­щадь пла­стин кон­ден­са­то­ра, а d  — рас­сто­я­ние между пла­сти­на­ми. Зна­чит, ем­кость кон­ден­са­то­ра а боль­ше ем­ко­сти кон­ден­са­то­ра б. В силу того, что оба кон­ден­са­то­ра за­ря­жа­ют­ся от оди­на­ко­вых ис­точ­ни­ков по­сто­ян­но­го на­пря­же­ния, заряд, на­коп­лен­ный на кон­ден­са­то­ре а, будет боль­ше за­ря­да, на­коп­лен­но­го на кон­ден­са­то­ре б. Сле­до­ва­тель­но, и вспыш­ка лампы для си­сте­мы а будет ярче.

1.  При­ве­ден схе­ма­ти­че­ский ри­су­нок кар­ти­ны си­ло­вых линий: внут­ри по­ло­сти  — се­мей­ство пря­мых лучей, ис­хо­дя­щих из за­ря­да и при­хо­дя­щих на по­верх­ность по­ло­сти по нор­ма­ли; сна­ру­жи шара  — се­мей­ство пря­мых лучей, ис­хо­дя­щих с по­верх­но­сти шара по нор­ма­ли к ней и ухо­дя­щих на бес­ко­неч­ность.

2.  Внут­ри про­вод­ни­ка  — элек­тро­ста­ти­че­ское поле По­это­му поле в по­ло­сти об­ла­да­ет цен­траль­ной сим­мет­ри­ей и вы­гля­дит как поле то­чеч­но­го за­ря­да на­хо­дя­ще­го­ся в цен­тре по­ло­сти. Си­ло­вые линии этого поля под­хо­дят по нор­ма­ли к по­верх­но­сти по­ло­сти, где рав­но­мер­но рас­пре­де­лен от­ри­ца­тель­ный ин­ду­ци­ро­ван­ный заряд

3.  На на­руж­ной по­верх­но­сти шара на­хо­дит­ся (в силу ней­траль­но­сти шара в целом) по­ло­жи­тель­ный заряд В силу того, что внут­ри про­вод­ни­ка а сна­ру­жи окру­жа­ю­щие пред­ме­ты рас­по­ло­же­ны да­ле­ко от шара, этот заряд рас­пре­де­лен по по­верх­но­сти шара рав­но­мер­но. Его поле вне шара вы­гля­дит как поле то­чеч­но­го за­ря­да рас­по­ло­жен­но­го в цен­тре шара. Си­ло­вые линии от­хо­дят от шара по нор­ма­ли к его по­верх­но­сти.

Най­дем со­про­тив­ле­ние па­рал­лель­но­го участ­ка: Най­дем про­из­вод­ную дан­но­го от дан­но­го вы­ра­же­ния по

Эта про­из­вод­ная все­гда по­ло­жи­тель­на, по­это­му с ро­стом со­про­тив­ле­ние па­рал­лель­но­го участ­ка рас­тет. Най­дем силу тока, про­те­ка­ю­ще­го через ам­пер­метр: сле­до­ва­тель­но, с ро­стом сила тока будет умень­шать­ся. На­пря­же­ние, по­ка­зы­ва­е­мое вольт­мет­ром равно на­пря­же­нию на па­рал­лель­ном участ­ке, это на­пря­же­ние равно ЭДС ис­точ­ни­ка тока. По­сколь­ку ЭДС ис­точ­ни­ка тока не ме­ня­ет­ся, то и по­ка­за­ния вольт­мет­ра не из­ме­ня­ют­ся.